1.1 局部放電現象的研究

1.1.2 局部放電過(guò)程

局放過(guò)程是放電的發(fā)展效應，它伴隨著(zhù)每次放電現象，這些效應（例如電流波形）取決于材料和電場(chǎng)分布，并為表示局放的特性提供了一些手段。

局放過(guò)程有很大的多樣性，局放在設備的高壓電氣絕緣中發(fā)生。這種多樣性是由于所用的絕緣材料范圍很大，特定的絕緣系統中空隙或界面的幾何形狀有很大區別。放電通常在氣相發(fā)生，這可能在氣體絕緣的開(kāi)放體積中發(fā)生，如空氣和SF6，也可能在固體絕緣的含有氣體的孔隙中發(fā)生。它還可能在液體絕緣的氣泡中發(fā)生，這種氣泡是由于液體自身氣化或者水分氣化而產(chǎn)生的。然而，即使放電通常被看作是氣體放電，但是在固體和液體中也可能發(fā)生電子崩，在*次電子崩之后，可能形成空腔包含的蒸汽或等離子體。然后可能促成再次氣體放電條件的形成。

我們可以認為放電主要是氣體放電，如上所述，當場(chǎng)強超過(guò)確定的強度并且存在活化電子時(shí)，這些放電就發(fā)生。氣體放電存在許多類(lèi)型（例如輝光放電、流注、Townsend和先導放電）。它們中發(fā)生哪一種取決于電場(chǎng)、電場(chǎng)分布、氣體類(lèi)型和材料/固體/液體周?chē)谋砻媲闆r。這些又決定了所產(chǎn)生的電流脈沖的形狀。例如在SF6中電流脈沖的上升時(shí)間比在空氣中或者輝光放電快，這個(gè)特性原則上可用于表示放電的特性。

上限頻率在0.5-1.OMHz范圍的傳統局放檢測系統不能采集真實(shí)的電流脈沖波形，所以不能提供詳細的局放“指紋圖”的圖像，但是現代化的高頻天線(xiàn)、電流變換器或者羅高夫斯基線(xiàn)圈傳感器為描述信號中的高頻分量提供了可能性，所以可以采集更詳細的局放波形特性。