根據局部放電產(chǎn)生的機理和發(fā)生的位置，大致可將電氣設備中發(fā)生的局部放電類(lèi)型分為三種：1）絕緣介質(zhì)內部的局部放電；2）絕緣介質(zhì)表面的局部放電；3）高壓電極的電暈放電。上一篇博文我們?yōu)榇蠹医榻B了絕緣介質(zhì)表面的局部放電，接下來(lái)我們來(lái)談一談電暈放電，一起來(lái)看看吧。

高壓傳輸線(xiàn)、高壓變壓器等電器設備的高壓接線(xiàn)暴露于空氣中時(shí)，都有可能產(chǎn)生放電。這種在氣體中，高電壓導體周?chē)a(chǎn)生的局部放電現象稱(chēng)為電暈放電。

氣體中電場(chǎng)分布極不均勻時(shí)，導體附近的電場(chǎng)強度一旦達到氣體擊穿場(chǎng)強，就會(huì )發(fā)生。此時(shí)遠離導體的其它位置的電場(chǎng)強度仍然低于擊穿場(chǎng)強，因此放電沒(méi)有貫穿整個(gè)電極之間而只是發(fā)生在局部區域內。由于電場(chǎng)分布不均勻，正負電荷不一定會(huì )對等，整體可能呈現正或負電場(chǎng)。負電場(chǎng)放電的起始放電電壓必然低于正電場(chǎng)放電的起始放電電壓。因此在交流工作電壓下，是不對稱(chēng)的，并且總是首先出現在負半周，如圖（a）所示；當電壓很高時(shí)放電才出現在正半周，如圖（b）所示。氣體中的離子在電場(chǎng)作用下遷移較快，所以每次放電產(chǎn)生的電荷很快消失，不會(huì )像內部放電那樣在介質(zhì)表面累積，形成較強的反電場(chǎng)。因此，在負半周的峰值首先出現，然后隨著(zhù)電壓的提高向峰值兩邊擴展。

放電量的大小主要取決于電極的形狀和尺寸，而電極主要決定于的針尖曲率半徑。例如空氣中的同軸圓柱電極的起始放電電壓計算公式為：

式中，β為空氣的相對密度，r為圓柱的內半徑、R為圓柱的外半徑。